如何根据回拨振幅来评估反射器的效果？
由于超声波手段在面对材料中的多种自然反射器时，可能无法清晰探明，我们引入了一种替代方案——等效反射器。借助等效反射器，我们可以通过回波追踪到准确的来源（替代来源），而且这一过程不受操作人员的影响。
如果等效反射器（如盘式反射器）垂直于声束的声轴，它发出的信号振幅会与未知的自然反射器相同。只要自然反射器具有与圆形表面反射器相同的特点，这种相互关系就能成立。对于所有代表“小型反射器”的不连续介质，即在任何方向上没有超出声束极限的反射器，这一规律同样适用。
在手动检测中，前提条件是反射器必须位于声束的轴线上。因此，我们需要移动探头，直到来自反射器的指示值达到最大。这时，反射器就位于声轴上。而在检测路径固定的自动检测中，反射器处于声束的声轴上更多是偶然。
盘式等效反射器的尺寸等于圆盘直径，但在实际操作中，我们不能仅根据信号振幅来操作（见第13章）。盘式反射器模型的优势在于其便于实验和理论解决方案的特性。
在单探头作业中，我们可以轻松发现盘式反射器远场的距离规律：当探头和反射器之间的距离增加时，接近声脉冲声压的降低与距离成正比（第8章）。反射声脉冲在到达接收器时的声压损失也与距离z成正比，即回波振幅是距离z的平方的函数。
由于反射脉冲的声压是反射器表面积的函数，即直径 d 的平方，因此远场的回波振幅与直径的平方成正比 (37)。
（反射器直径/传感器直径）
距离 z 为 (40)
（近场长度的距离）
为了节约将归一化值转换为绝对值的时间，可以为特定探头和材料制作特殊的 DGS 图表，例如 Krautkrämer 探头数据表中的图表（此类特殊图表仅适用于一种探头和一种材料）。 它们是总图的一个部分（图 41）。 更简单的方法是使用 DGS 标度进行检测，无需任何“填写工作”。 该标度是特殊 DGS 图表中的一小部分。 等效反射器曲线使用的不是双对数标度，而是双线性标度（图 42）。
当然，DGS 图表不仅仅针对盘式传感器和反射器制作， 同样也可以为矩形或圆柱形反射器制作。 DGS 图表不仅限于单探头操作。 目前也有 TR 探头（图 12）和使用两个探头进行串联操作（图 36）的设计。 使用 DGS 图表或标度之前，必须了解探头的有效数据（实际数据）：直径 DI 和近场长度 Ni
DGS 图表的使用示例如下表所示。 任何可选的底面回波都将用作参考回波，并按照 CRT 标度上的特定参考高度设置。 将回波壁距离 zW 归一化为 ZW，然后找到底面回波曲线上的相对点（图 43）。 调整底面回波所需的增益为 VW。
此前设定
标称 实际
fs = 4 MHz fi = 3,90 MHz
cs = 5,920 km/s ci = 5,900km/s
Ds = 20 mm Di = 19,0 mm
Ns = D2 . f/4. c Ni = 61 mm
测量值
zW = 165 mm（底面距离）
Vw = 46 dB
zR = 49 mm
VR = 62 dB
zW = zW/Ni = 165/61 = 2,7
zR = zR/Ni = 49/61 = 0,8
VR – Vw = 62 dB – 46 dB = 16 dB
Zr 和 VR – Vw 如图 43 所示
G = 0,2
d = G Di = 0,2 * 19 mm = 3,8 mm（反射器直径）
反射器出现在距离 zR（归一化为 ZR）处 要测量反射器回波与底面回波之间的振幅差，反射器回波需要达到选定的参考水平。 此时所需的增益为 VR。 这样，反射器回波的振幅相较于底面回波的振幅要小 VR – VW。 根据反射器距离 ZR 和振幅差，可以确定 0.2 的相对等效的反射器直径。 与有效传感器直径 Di 相乘，得出的结果就是我们所需的反射器直径，即 3.8 mm。 有了特殊的 DGS 图表和标度，就不再需要对距离和等效反射器尺寸进行归一化处理。 然而，如果探头偏离其标称数据（规格）过多，则可能无法再使用专用图表和标度，而通用图表则可以始终与实际数据一起使用。 在当前的示例中，我们假设材料没有任何不可忽略的衰减。 这一点必须在测量前就进行检查。 如果声音衰减不可忽略，则需要进行以下校正：
衰减系数 [?, ( dB/m) = VW – 2 ß • zw VR’ = VR – 2 ß • ZR 利用 VW’ 和 VR 量，就可以继续用 VW 和 VR 进行计算。
现代数字超声波探伤仪使用特殊的 DGSprograms 对不连续的回波进行评估。 必要的探头实际参数可通过菜单键入，或通过对话探头由数字仪器自行自动读取。 所需的 DGS 曲线会直接显示在数字屏幕上。 由数字仪器执行计算，计算结果也会在屏幕上显示。